对qu(n)增加了一个定义，就是还没写出来。
具体就是将其重新构造为西群u(n)在射影空间p(c)上的量子化提升。所以就可以引入一个拓扑约束条件。也就是マ&183;a_u=0，这就能等价于将群流形嵌入紧致射影空间，也就是……”
说着，乔源已经将公式在稿纸边缘处写了出来：spec (rqu(n)) cp() →i|f u v ||les< aqcd“所以在lhc能量尺度≤10 gev下，曲率算子谱半径小于1。也就是发散仅可能出现在普朗克尺度。不过约束条件的物理起源的确还需要一些深入研究，我考虑的是通过qu(n)纤维的自对偶方程给出几何解释。不过我刚才也说了，这只是阶段性成果，具体如何处理，我还没完全想好。”
陆明远不语，只是皱着眉头盯着乔源给出的公式，似乎是在心里默默计算着，片刻后才微微点了点头。随后又开口提问道：“但你为什么会选择不用额外规范群？”
乔源叹了口气，说道：“我最初始的思路是用庞加莱-霍普夫指数来描述螺旋结构。
然后推导过程您也看到了。拓扑荷q天然就出现在覆盖空间的投影中。所以您不觉得到了这个程度已经不需要su (3)群赋予对称性？那些物理学家觉得这些现象古怪，是因为他们依然用标准模型去探讨这些数据。
我最初的想法其实也跟他们一样，考虑的也是通过u(n)规范场论去凑涡旋。但我觉得这跟我们讨论的问题不是一回事儿！直觉告诉我，不能继续用标准模型那一套去生搬硬套这种现象。所以需要换一种更现实更直接的方法。最简单的莫过于直接把时空视为物质介质了。那么涡旋就可以作为时空本征态的自然涌现。从这里我觉得可以得出一个定理，就是当某种物理现象能被更底层的几何结构自然解释的时候，叠加额外的对称性就是画蛇添足！”乔源自信满满的说道。
说服那些物理学家可能还要浪费些口舌，但说服自家老师，乔源只觉得手拿把掐。
原因很简单，自家老师也不太懂物理。没被那些陈腐的思想洗脑那么深。
果不其然，陆明远点了点头，算是认可了乔源的解释，甚至不止是认可……
“你的意思是，让数学自己说话？好，好，好！你大概不知道四十年前陈省身先生，曾在他的微分几何讨论班课堂上说过这句话。虽然你没有这么说，但你却是这么做的。如果陈老还在世，看到你的这段推导过程，大概也会惊